Способы изображения синусоидальных функций времени

2015-11-10

1007

Обсуждений (0)

0.00 из 5.00 0 оценок

⇐ Предыдущая 123 4 Следующая ⇒

Синусоидальные функции времени могут быть представлены тригонометрической формой записи, временными диаграммами, вращающимися векторами и комплексными числами.

Тригонометрическая форма записи тока, изменяющегося во времени по синусоидальному закону, может быть представлена выражением

, (1.14)

где - мгновенное значение тока; - максимальное (амплитудное) значение тока; - угловая частота, характеризующая скорость изменения фазового угла; - текущее значение времени; - начальная фаза (начальный фазовый угол).

Геометрический смысл параметров, входящих в выражение (1.14), раскрывает временная диаграмма,представленная на рис.1.2 б. а б

Рис. 1.2

Переход от временных диаграмм к вращающимся векторам для различных моментов времени показан на рис. 1.2 а, б. Очевидно, что вектор длиной вращается с постоянной угловой частотой . При этом за положительное направление вращения в электротехнике принимается направление против хода часовой стрелки. Проекция вращающегося вектора на ось ординат определяет мгновенное значение синусоидального тока.

В электротехнике, кроме мгновенных и максимальных значений синусоидальных величин, используются средние и действующие значения. Именно эти значения показывают большинство измерительных приборов, поэтому условимся, что далее в расчетах будут использоваться только действующие значениясинусоидальных электродвижущих сил (ЭДС), напряжений и токов.

Действующие значения синусоидальных ЭДС, напряжений и токов могут быть определены на основании максимальных значений с помощью следующих выражений:

. (1.15)

На рис.1.2 а показано, что длина вращающегося вектора равна амплитудному значению синусоидальной величины. Однако следует отметить, что вращающиеся векторы могут иметь длину, равную действующему значению.

1.5. Метод комплексных чисел. Законы электрических цепей в комплексной форме

Метод комплексных чисел нашел широкое применение в электротехнике при расчетах электрических цепей синусоидального переменного тока. При этом в качестве векторов на комплексной плоскости изображаются синусоидальные функции времени (ЭДС, напряжения и токи).

Сущность расчета электрических цепей с помощью данного метода заключается в том, что графические операции над векторами заменяют алгебраическими действиями над комплексными числами.

В электротехнике, чтобы избежать сходства мнимой единицы iс силой тока, мнимую единицу обозначают буквой j.

При использовании метода комплексных чисел уравнения электрических цепей записывают на основании законов Ома и Кирхгофа.

Математическое выражение закона Ома в комплексной форме имеет вид

, (1.16)

где - комплекс действующего значения силы тока (комплекс тока); - комплекс действующего значения напряжения, приложенного к цепи (комплекс напряжения); - полное комплексное сопротивление.

Отличие обозначения комплексного сопротивления от обозначения комплексных напряжения и тока связано с тем, что комплексное сопротивление не является синусоидальной функцией времени.

Математическое выражение первого закона Кирхгофа в комплексной форме имеет вид

, (1.17)

где k – число комплексных токов, сходящихся в узле электрической цепи.

В соответствии с (1.17) сумма комплексных токов, сходящихся в узле электрической цепи, равна нулю.

Математическое выражение второго закона Кирхгофа в комплексной форме имеет вид:

, (1.18)

где k – число комплексных напряжений вдоль замкнутого контура.

В соответствии с (1.18) сумма комплексных напряжений вдоль любого замкнутого контура равна нулю.

1.6. Понятие о полном комплексном сопротивлении

Составными элементами цепей синусоидального тока являются активное сопротивление R, индуктивность L и емкость C. Каждый из этих элементов оказывает сопротивление переменному току.

На активном сопротивлении R энергия электрического тока преобразуется в тепловую энергию. Такое преобразование является необратимым.

На индуктивности L происходит периодическое преобразование энергии электрического тока в энергию магнитного поля, накопление и обратное преобразование.

На емкости С происходит периодическое преобразование энергии электрического тока в энергию электрического заряда, накопление и обратное преобразование.

Поскольку процессы в индуктивности и емкости являются обратимыми, то эти элементы называют реактивными.

Индуктивность обладает реактивным сопротивлением, которое называют индуктивным сопротивлением

(1.19)

где f – частота переменного синусоидального напряжения, Гц; L – индуктивность, Гн.

Конденсатор обладает реактивным сопротивлением, которое называют емкостным сопротивлением

(1.20)

где С – емкость, Ф.

Если элементы R, L, C соединены последовательно, то полное комплексное сопротивление можем записать в виде

. (1.21)

В соответствии с (1.21) очевидно, что полное комплексное сопротивление имеет действительную и мнимую части:

(1.22)

где R – активное сопротивление; X – реактивное сопротивление.

В (1.22) знак «плюс» перед ставится, если , в противном случае ставится знак «минус».

1.7. Угол сдвига фаз. Векторная диаграмма

Токи и напряжения на различных участках электрической цепи синусоидального тока могут не совпадать по фазе, например:

; (1.23)

, (1.24)

где - начальная фаза тока; - начальная фаза напряжения.

Тогда угол сдвига фаз между током и напряжением определяют как разность их начальных фаз

. (1.25)

Угол сдвига фаз между током и напряжением на некотором участке электрической цепи зависит от характера сопротивления данного участка и определяется по формуле:

. (1.26)

Наглядное представление о фазовом расположении различных векторов дает векторная диаграмма токов и напряжений.

Векторная диаграмма – это совокупность векторов на комплексной плоскости, изображающих синусоидальные функции времени одной и той же частоты и построенных с соблюдением их начальных фаз.

Поскольку расчет электрических цепей синусоидального переменного тока ведется, как правило, с использованием метода комплексных чисел, то и векторные диаграммы также строятся на комплексной плоскости.

Векторные диаграммы чаще всего выполняют совмещенными, то есть на одной комплексной плоскости откладывают векторы токов и напряжений для отдельных участков цепи. При этом необходимо выбрать масштабы для токов и напряжений. Следует отметить, что для токов может быть выбран один масштаб, а для напряжений – другой. Это никоим образом не искажает общей картины, поскольку векторная диаграмма дает представление о взаимном расположении векторов и позволяет судить о наличии сдвига фаз между током и напряжением на отдельных участках электрической цепи.

Из курса высшей математики известно, что над векторами можно производить следующие действия: сложение, вычитание, умножение на число и деление на число.

В электротехнике принято с помощью векторной диаграммы складывать или вычитать векторы. Очевидно, что эти действия можно производить над векторами, имеющими одинаковую размерность.

На рис. 1.3 а показано сложение двух комплексных токов , по правилу параллелограмма. Результатом сложения является комплексный ток . На рис. 1.3 б показано вычитание комплексного напряжения из комплексного напряжения , в результате чего получаем комплексное напряжение .

а б

Рис. 1.3